导起来其实是很容易的，套模板就行了。

　　但问题是‘冥王星’粒子并没有被捕捉过，所以推导过程就非常麻烦了。

　　而徐云这次准备的切入点是

　　庞加来群。

　　因为庞加来群有个很特殊的地方：

　　它的表示可以完全由其迷向子群及诱导表示决定。

　　借助poincare群万有覆盖的小群在自旋空间上的表示，即可得到该万有覆盖在希尔伯特空间上的不可约幺正表示，即诱导表示。

　　不同的迷向子群给出不同的诱导表示，对应不同的单粒子态。

　　即粒子的不可约幺正表示，是完全由时空的基本对称性决定了的，不会有其他因素干扰。

　　嗯，上面这段话是标准的汉字和人话。

　　过了片刻。

　　徐云在密级的计算内容下方，写下了算符l^z本征值为m的本征态：

　　l^+ψ

　　同时[l^z，l^+]=l^+可得l^zl^+=l^++l^+l^^+(1+l^z)，所以可见l^+相当于一个生成算符，l^?相当于一个湮灭算符。

　　它们使得l^z的本征值总是依次递增或递减整数1，当角动量的模量平方取定且l^-1时，则必有l^+。

　　看到这里。

　　可能有部分众所周同学就感觉有些奇怪了：

　　-1呢，不应该是等于l吗？

　　原因很简单。

　　因为当角动量的模量平方取定且l为m的量最大允许值时，本征值为l+1的态是不存在的。

　　由于系统总可以处于轨道角动量为0的状态，所以0必是分量算符l^z的一个本征值。

　　而由l^+与l^?的行为可知，对于角动量分量算符l^z，它的相邻本征值之间总是相差一个整数1。

　　所以分量算符l^，±1，±2，...±l-1。

　　当然了。

　　徐云能够想到这点，很大部分要归功于此时他拥有的视野。

　　就像威腾他们之前忽略了孤位基失的畸变一样，l+1的态并不在常规的校验范围里，比它重要的流程还有不少。

　　而一旦在这里计算失误

　　那么这次的推导...至少周绍平和徐云代表的科院组的推导，将会彻底功亏一篑。

　　解决了这个问题，剩下的就是二元旋量了。

　　在这个过程中。

　　需要把s^z的本征值σ看作是一个变量，则粒子的自旋波函数是σ的函数——此前提及过，冥王星粒子的自旋是半奇数，也就是1/2、3/2或者5/2等等

　　因此它的矩阵因素只有一种表现形：

　　ξ′1η′2?ξ′2η′αδ?βγ)(ξ1η2?ξ2η1)。

　　这是两个二元旋量的组合，是一个在二元旋量空间中的标量。

　　写到这里。

　　徐云再次翻动了一下之前的数据。

　　“果然没错....行列式等于1，这就是导致flux取值太大的真正原因。”

　　其实在之前的过程中，徐云一直感觉有一个疑惑没有被解答：

　　那就是在孤点粒子测算中，预期的bad是——这是他亲手检测出来的数据，并且检测了不止一次。

　　但对应的flux取值却依旧变大了，虽然现象上看是因为‘冥王星’微粒的影响，可空间算符上却一直没有一个合适的解释。

　　如今看来

　　原因就是因为变换后的行列式等于1。

　　也就是它的外部限制条件改变了。

　　因为对于非相对论情形，ξ1ξ?1+ξ2ξ?2的物理意义是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率。

　　因此ξ1ξ?1+ξ2ξ?2必须是一个标量，即应有：

　　ξ′1ξ′?1+ξ′2ξ′?uk1ξ)+(uk2ξ)=ξ1ξ?1+ξ2ξ?2。

　　但对于相对论情形，ξ1ξ?1+ξ2ξ?2的物理意义不再是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率，而是一个四维失量的时间分量。

　　也就是它只有3个独立的实参量，并且其中一个是固....等等！

　　蓦然。

　　徐云在纸上行进的笔尖突兀一顿，脑海中冒出了一个有些惊悚的念头。

　　“卧槽，不会是那玩意儿吧？......”

　　注：

　　外公外婆快出院了，下个月应该可以小爆一波，应该。

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